光量测基础知识——重要术语

光度量及单位： 

光通量luminous flux
光通量的单位是流明（lumen）,是光度量的基本单位，表示可见光源所有的光输出量。因此，光通量的测量要求能够将所有的光能量收集到光探测器上，对于发散光源，如LED、灯源等，光通量的测量就比较困难，这时就要用积分球来测量。

光照度illuminance
光照度是指单位面积所接受的入射光的量 。在英制单位里，1平方英尺的面积上接受到1个流明的光通量，定义为1footcandel。公制单位中，每平方米1个流明为1勒克斯（lux）,10.76lux=1footcandle.
当然，探头不可能有这么大的面积，所以，探头的面积要相应的乘以一定的倍数。由于探头的面积不再由被照射的面积决定，因此当测量值超过探头的测量范围或在矫正光学的后面时，就要特别注意。 
例如，照度测量时，经常由于光线偏离垂直光轴而造成测试错误。这时，探头就要配一个余弦校正器。由于余弦接受器仍然要投影到探头上，因此，余弦接受器的面积并不是探头的面积，只是代表测试面积。

光出射度（luminous exitance）
光出射度是表征光源自身性质的一个物理量。光源的光通量除以光源的面积就得到光源的光出射度值。光出射度用lumen/㎡表示，但与照度测试和lux不同，光出射度中的面积是指光源的面积，而不是被照射的面积。平板发射会测试该值。 

光强（luminous intensity）
光强也是表征光源的性质的物理量，是指所有的直射光和发散光。用均匀发射到球面角的光通量来表示光强的大小。光强的基本单位是坎德拉（candela）,相当于1流明/球面度（lumen/steradian）。
光强的定义有两点需要说明，一、该测量不适用于校正光源；二、对非均匀发射源，光强是不确定的。要得到光强值，必须知道探头的面积（或由探头前面的光圈决定的面积）和测量的距离，这样就可以计算出球面角，用光通量的数值除以球面角，就得到光强值。

光亮度（luminance）
如大家所知的亮度（brightness）,光亮度（luminance）也是对相对平坦、均匀的平面反射或发射的光的量测。测量时要考虑到测试的表面积和观测者的视角。
光亮度可以看作是每单位面积的光强，所以在光量度单位中用candela/㎡表示，但是许多其他的定义也应用到该测量中，一些单位是用来测圆形面积，而不是方形。（见光度量单位表）
要测量亮度，必须严格规定探头的视场和计算角度，通常要用到透镜和反射板（baffle）。实际上，人眼就相当于一个光亮度计。
注意，只要探头的视场被充满，探头与测试平板之间的距离决定测量的结果。这是因为，视场大小尺寸和光源的强度与距离成正比函数关系。 

光度量（luminance energy）
光度量是指放出的光通量，用流明·秒表示。多用于脉冲光源或闪光光源。
基于时间的光度量是可以测量的，如可对闪光灯在某一方向上的照度对时间进行积分，得到footcandle·秒。

（来源：北京卓立汉光仪器有限公司）

在比表面积计算和仪器参数设置中，应该会接触到以下术语或参数：

(1)  阿伏加德罗常数：6.022x10²³

(2)  BET：这是三个人的名字缩写，他们分别是：S. Brunauer,P.Emmet 和E.Teller。他们是用

多层气体吸附理论计算比表面积的fa明者。

(3)  截面面积（Cross-sectionalArea）：单个被吸附的气体分子所占有的面积。

(4)  摩尔体积：一摩尔气体所占有的体积。等于在标准温压下的22,414cc(22.414   升)

(5)  摩尔（无量纲）：含有阿伏加德罗常数个数的原子或者分子的一种物质的量。

(6)  单分子层：由下标m表示，它的意义是厚度仅仅为单个分子厚度的一层被吸附的气体。

(7)  相对压力P/Po：压力P与饱和蒸汽压力之比。其值在0和1之间。

(8)  饱和蒸汽压力Po：在给定温度下,一种气体液化时的压力。

(9)  标准温压体积：在标准温度为0℃(273.15K)  和一个标准大气压下，一定数量的气体所占有的体积。

一、什么叫试验机

我们通常所见的试验机实际应叫做材料试验机，它是一种用来验测各种材料式部件的机械物理性能的仪器。

二、材料试验机的分类材料试验机的分类方法很多，常见的有：

b)按测量结束的指示类型分主要有数显、指针；

d)按控制方式分主要有开环控制)和闭环控制) 对于闭环控制等觉的控制类型有：速度控制、载荷控制、变形控制、位置控制。

什么是拉曼

光照射到物质上发生弹性散射和非弹性散射. 弹性散射的散射光是与激发光波长相同的成分，成为瑞利散射；非弹性散射的散射光有比激发光波长长的和短的成分, 称为拉曼散射（斯托克斯及反斯托克斯拉曼散射）。拉曼散射大约只占散射光的千万分之一，这些散射散布到四面八方，而且它们的波长和偏振态都会发生改变。
拉曼效应是光子与光学支声子相互作用的结果，源于分子振动（和点阵振动）与转动，因此从拉曼光谱中可以得到分子振动能级（点阵振动能级）与转动能级结构的信息。
斯托克斯拉曼散射光子能量比瑞利散射光子能量弱，即斯托克斯拉曼散射光的波长比瑞利散射光的波长长；而反斯托克斯拉曼散射光子具有更高的能量。反斯托克斯谱线强度比斯托克斯谱线强度弱得多，这是因为只有处于振动激发态的分子引起的辐射才能产生反斯托克斯谱线。相对来说，在拉曼实验中，斯托克斯谱线更容易被测量到。

几种常见的拉曼技术

共振拉曼(RRS) 

如果激光的波长和分子的电子吸收相吻合，这一分子的某个或几个特征拉曼谱带强度将增至100-10,000 倍以上，并观察到正常拉曼效应中难以出现的、其强度可与基频相比拟的泛音及组合振动光谱。这种共振增强或共振拉曼效应非常有用，不仅能显著降低检测限，而且可引入电子选择性。由于共振拉曼能提供结构及电子等信息，因此，共振拉曼也被用于物质鉴定。

紫外共振拉曼(UVRRS) 

荧光干扰问题和灵敏度较低严重阻碍了常规拉曼光谱的广泛应用。但近年来发展起来的紫外拉曼光谱技术有效地解决了上述问题。紫外拉曼光谱技术的出现和发展大大地扩展了拉曼光谱的应用范围。右图是紫外拉曼光谱避开荧光干扰的原理图。荧光往往出现在300 nm-700 nm 区域，或者更长波长区域。而在紫外区的某个波长以下，荧光极少出现。因此，对于许多在可见拉曼光谱中存在强荧光干扰的物质，例如氧化物、积碳等， 通过利用紫外拉曼光谱技术就可以成功的避开荧光从而得到信噪比较高的拉曼谱图。从下图磷酸铝分子筛ALPO-5 示例可以看出，紫外共振拉曼光谱技术由于能避开荧光，可以成功用于微孔和介孔分子筛材料的表征。

紫外拉曼光谱技术的另一个突出特点是，拉曼信号可以通过共振拉曼信号得到增强。共振拉曼效应可以从拉曼散射截面公式得到解释：根据Kramers-Heisenberg-Dirac 散射公式:

 
在公式 (1) 中，ωri 是初始态i 到激发态r 的能量差频率，ωL 是入射激光频率。当激发光源频率靠近电子吸收带时，diyi项分母趋近于零，因而其散射截面异常增大, 导致某些特定的拉曼散射强度增加104~106 倍。共振拉曼光谱的谱峰强度随着激发线的不同而呈现出与普通拉曼不同的变化。

紫外拉曼光谱规避荧光成功表征AIPO-5 分子筛的信号

将紫外共振拉曼用于表征多组份体系时，可以选择性的激发某些组分相应的信息，从而使与这些组分相关的拉曼信号大大增强，得到共振拉曼光谱
这种共振增强或者共振拉曼效应是非常有用的一个技术，它不仅可以极大的降低拉曼测量的探测极限，而且还可以引入到电子选择上面。这样，如果我们使用共振拉曼技术来研究样品，不仅可以看到它的结构特征，而且还可以得到它的电子结构信息。金属卟啉， 类胡萝卜素以及其他一系列生物重要分子的电子能级之间跃迁能量差都处在可见光范围之内，这使得它们成了共振拉曼光谱的理想研究材料。

拉曼散射和共振拉曼散射的能级图以及它们对应拉曼谱图示意图

共振选择技术还有一个非常实际的应用。那就是二分之一载色体的光谱由于这种共振作用会得到增强，而它周围的环境则不会。对于生物染色体来说这就意味着，我们使用可见光即可特定的探测到有源吸收ZX，而它们周围的蛋白质阵列则不会对探测产生影响（这是因为这些蛋白质需要紫外光才能使其产生共振增强作用）。共振拉曼光谱在化学上探测金属ZX合成物，富勒分子，联乙醯以及其他的稀有分子上也是一种重要的技术，因为这些材料对于可见光都有着很强的吸收。

其他更多的分子吸收光谱由于处于紫外，所以需要紫外激光进行共振激发，我们就称之为紫外共振拉曼（Ultra Violet Resonance Raman Spectroscopy）; 紫外共振拉曼光谱技术是研究催化和复杂生物系统中分子分析的一个重要工具。大多数的生物系统都吸收紫外辐射， 所以它们都能提供紫外的共振拉曼增强。这样高的共振拉曼共振选择效应使得像蛋白质和DNA 等重要生物目标的拉曼光谱得到极大增强， 而其他物质则不会，非常便于目标确认及分析。例如，200nm 的激发光能够增强氨基化合物的振动峰；而220nm 的激发光则可以增强特定的芳香族残留物的振动峰。水中的拉曼散射非常弱，这个技术使得与水有关的微弱系统的拉曼分析也变成了可能。

金属卟啉、类胡萝卜素以及其他几类重要的生物分子在可见光区域内有强烈的电子跃迁，因此他们成了理想的共振拉曼光谱检测对象。

表面增强拉曼（SERS）

自1974 年Fleischmann 等人发现吸附在粗糙化的Ag 电极表现的吡啶分子具有巨大的拉曼散射现象，加之活性载体表面选择吸附分子对荧光发射的YZ，激光拉曼光谱分析的信噪比大大提高，这种表面增应被称为表面增强拉曼散射(SERS)。
拉曼散射由化合物（或离子）的散射吸附，或在结构化金属表面，可达到溶液中散射的103 倍到106 倍。这种表面增强拉曼散射在银表面表现得强，在金或铜表面也比较强。其他金属则没有这么强的增应。

表面增应产生的两个机制：

diyi种是在贵金属表面产生一种增强的电磁场。当入射光的波长接近金属等离子体波长时，金属表面传导电子被激发到一个扩展表面的电子激发态，称为表面等离子体共振。分子吸附在表面或接近表面经过一个异常大的电磁场。垂直于表面的振动模式带来的增强强烈。
第二种是是在表面和分析物分子之间形成电荷转移络合物。许多电荷转移络合物带来的电子跃迁会产生可见光，以便发生增强谐振。

显微共聚焦拉曼（Confocal）

共焦：从一个点光源发射的探测光通过透镜聚焦到被观测物体上，如果物体恰在焦点上，那么反射光通过原透镜应当汇聚回到光源， 这就是所谓的共聚焦，简称共焦。共焦指的是空间滤波的能力和控制被分析样品的体积的能力，通常是利用显微镜系统来实现的。只有显微镜系统的无限远光路才可以实现良好的共焦性能。
显微拉曼光谱技术是将拉曼光谱分析技术与显微分析技术结合起来的一种应用技术。与其他传统技术相比，更易于直接获得大量有价值信息，共聚焦显微拉曼光谱不仅具有常规拉曼光谱的特点，还有自己的独特优势，样品区接近衍射极限（约1 微米）；成像和光谱可以被组合以产生“拉曼立方体”三维数据，在二维图像的每个像素对应一个拉曼频谱信息。
从光学结构来说，显微共聚焦拉曼光谱仪主要有针孔共聚焦和“狭缝-CCD”共聚焦两种设计结构。
先进的“狭缝+CCD 焦平面共焦”技术，具有较高通光效率，高灵敏度，操作简单。
原理：显微镜头聚焦到样品上，将显微镜头收集的样品信号聚焦到光谱仪狭缝入口，通过狭缝对焦平面的一维（X 方向）限制进入光谱仪； 经光谱仪分光，光谱成像在CCD 上；在通过对CCD 上像元的提取， 对另一维（Y 方向）的信号的限制，提取出样品上的信号，实现共焦作用。“狭缝+CCD 焦平面共焦”技术特点：
1、 共焦区域任意设置（狭缝宽度，CCD 像元区域任意设定）。
2、 全部信号进入光谱仪，没有信号损失。
采用“狭缝+CCD焦平面共焦”技术的Finder Vista（“微曼”共聚焦拉曼显微镜）空间分辨率指标：
 X，Y方向空间分辨率：1um
 Z方向空间分辨：2um

典型拉曼光谱系统架构

典型拉曼光谱系统由如下几个部分构成：

 激发光源。通常采用激光器，要求单色性好、功率大并且Z好能选择多个工作波长。
 激发光路。包含聚焦、汇聚、滤光等多个功能元件以及样品调节装置。
 光谱仪。科研级的系统中通常采用高分辨率光谱仪， 推荐采用影像校正光谱仪，可以进一步提升系统的检测性能。
 探测器。通常采用CCD探测器或高灵敏度的PMT（配合光子计数器等高灵敏电子学设备）。
 数据处理单元。包括计算机和软件。

拉曼光谱应用

拉曼光谱能给出的物质信息