在精密传感、相干通信、量子科研、激光雷达等高端领域,窄线宽激光器早已是核心光源,而对其线宽、尤其是洛伦兹线宽的精准测量,更是评判激光器性能的关键。
但很多刚接触的朋友都会被三个概念绕晕:什么是激光器线宽?什么是窄线宽激光器?
什么是激光器线宽
理想状态下的激光,应该是单一波长、光谱无限窄的一条线,具备的单色性。但现实中,受自发辐射、环境干扰、器件本身等因素影响,激光的波长并非单一,而是会落在一个很小的波长/频率范围内,这个光谱的宽度(FWHM,Δν=ν2 −ν1),就叫激光器线宽,即激光频率谱线峰值强度的一半处的频谱范围宽度(如下图所示)。

线宽的波长和频率:

式中,Δλ:激光线宽(波长表达),λ:工作波长,c:光速,Δv:激光线宽(频率表达)。
激光的相干长度与线宽:

式中,Lcoh:激光的相干长度,n:对应传输介质的折射率。因为相干长度与线宽成反比,频谱宽度越小说明线宽越窄,线宽越窄说明相干长度越长。
那么,到底线宽多窄的激光器可以称为窄线宽激光器呢?
什么是窄线宽激光器
满足线宽极窄、光谱极纯、频率极稳的激光器,统称为窄线宽激光器,其线宽通常可达 kHz、Hz 级别,远优于普通激光器。
简单来说:普通激光器是基础 “光源”,而窄线宽激光器是满足高端场景的 “高精度相干光源”,而对这类激光器的线宽检测,也成为了性能验证的关键环节。
对于激光器用户而言,首先关注的便是核心参数。
打开窄线宽激光器的参数表,通常会标注洛伦兹线宽,部分厂家会明确说明采用延时自外差法进行测试。

例如上图参数所示,激光洛伦兹线宽典型值可达到 3 kHz。那么,何为洛伦兹线宽?何为延时自外差法呢?
什么是洛伦兹线宽和延时自外差法
洛伦兹线宽:激光频谱呈现洛伦兹线型时的谱线宽度,主要由激光辐射过程中的自然展宽与碰撞展宽共同决定。当激光频谱为洛伦兹曲线时,其强度半高位置对应的频率(或波长)宽度,即为洛伦兹线宽。
延时自外差法:如下图所示,工作原理是将激光分为两路:一路通过长光纤产生时间延迟,再与另一路未延迟的光进行拍频。通过分析拍频信号的频谱,可反演得到待测激光的频谱特性。比如利用洛伦兹曲线对拍频谱进行拟合,即可得到激光的洛伦兹线宽。

表面上看,线宽的定义与测量方法直观清晰,但深入思考就会发现一个关键问题:为什么要采用洛伦兹曲线进行拟合?激光的频谱真的是严格的洛伦兹线型吗?
从激光物理原理来看,激光线宽是多种展宽机制共同作用的结果:原子或分子激发态的有限寿命(自然展宽)、粒子间的相互碰撞(碰撞展宽)会使频谱呈现洛伦兹线型;而粒子热运动带来的多普勒频移(多普勒展宽)则会使频谱表现为高斯线型。
因此,实际激光的频谱并非单纯的洛伦兹曲线,而是多种展宽机制与噪声共同叠加后的复合线型。
为什么使用延时自外差法
我们先从延时自外差法的基本理论来看,如下图摘取的文献所示,此文从激光自外差拍频信号出发,通过一系列假设完成其频谱的理论推导,其中最关键的假设:激光噪声为白噪声分布,且白噪声分布与噪声强度和频率无关。

如下图所示,按照这个假设继续推导,计算得出激光频谱是一个洛伦兹和高斯曲线卷积的曲线(也被称为Voigt曲线)。此理论表明,当τ?τ_c时(τ表示长光纤带来的延迟时间,τ_c表示相干长度,定义为线宽的倒数。

文内建议是延迟时间大于相干长度的6倍,这也是为什么很多人会说光纤要长于6倍的光源的相干长度),拍频曲线呈现出洛伦兹曲线,此时洛伦兹线宽为洛伦兹曲线半高全宽的1/2。
在实际测试和计算中,光谱曲线的3dB 带宽往往难以精准读取,通常直接提取实测曲线的-20dB 宽度,或采用洛伦兹函数对实测光谱进行拟合后读取洛伦兹谱的-20dB宽度,再通过公式(宽度 ÷ 2√99)换算得到激光器的“洛伦兹线宽”。
以上分析可见,该方案虽操作简便,但其核心假设过于理想化:将激光噪声简化为纯白发噪声分布。而在实际场景中,激光噪声的构成远比这复杂 —— 理论模型表明,激光会受到多种形式的(1/f)n噪声(n=0,1,2,3等)影响,同时叠加电学噪声、环境扰动等额外分量,并不满足 “仅含白噪声” 的前提。
这也导致拍频信号的频谱形态偏离标准洛伦兹线型:如图所示,经长延迟自外差光路得到的激光拍频谱(红色实测数据),既无法用单一洛伦兹曲线(绿色 / 紫色)精准拟合,也不符合高斯线型,其轮廓更接近Voigt 线型(蓝色拟合曲线)。

这就导致,激光如果有1/f分布或其它噪声,长延迟自外差方案测量和计算得到的线宽,会大于实际激光器的洛伦兹线宽。且线宽测试分辨率受限于延迟光纤长度(比如3KHz线宽的相干长度达20km,六倍相干长度则是120km)。当前,窄线宽激光器一般标 <3KHz或1KHz的主要原因就是长延迟自外差法无法准确衡量窄线宽激光器的性能。
参考文献: 中国光学期刊网
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